这表白，一个在反时钟方向自旋并从A活动到B的反粒子还能够被以为是在时钟方向自旋并从B活动回A的凡是粒子。近似地，一个在时候中向前活动的凡是粒子等价于在时候中今后活动的反粒子。正如在本章以落第七章会商过的，“空虚的”空间充满了虚的粒子和反粒子对，它们一道呈现、分离，然后回到一块并且相互泯没。
费恩曼汗青乞降确切答应在微观的标准下观光到畴昔。我们在第九章看到，科学定律在CPT结合感化下稳定。
现在，假定人们有两片间隔很近的平行金属板，且金属板对于虚光子或光的粒子起着近似镜子的感化。究竟上，在它们之间构成了一个空腔，它有点像风琴管，只对指定的音阶共鸣。这意味着，只要当平板间的间隔是虚光子波长（相邻波峰之间的间隔）的整数倍时，这些虚光子才会产生在平板当中的空间。如果空腔的宽度是波长的整数倍再加上部分波长，那么在前后反射多次后，一个波的波峰就会和另一个的波谷重合，如许颠簸就被抵消了。
听起来，挑选汗青假说和理查德・费恩曼把量子实际表达成汗青乞降的体例附近似，这已在第四章和第八章描述过。这是说宇宙不但独一一个伶仃汗青，它有统统能够的汗青，每一个汗青都有本身的概率。但是，在费恩曼的假想和挑选汗青之间仿佛存在一个首要的不同。在费恩曼乞降中，每一个汗青都是由完整的时空和此中的每一件东西构成的。时空能够被卷曲成能够乘火箭观光到畴昔。但是火箭要留在同一时空即同一汗青中，因此汗青必须是调和的。如许，费恩曼的汗青乞降假想仿佛支撑调和汗青假说，而不支撑挑选汗青假说。
因为平板之间的虚光子只能具有共振的波长，以是虚光子的数量比在平板以外的地区要略少些，在平板以外的虚光子能够具有肆意波长。如许，撞击在平板内大要的虚光子比外大要的略少一些。是以，人们能够预感到这两片平板遭遭到把它们往里挤的力。实际上已经测量到这类力，并且和预言的值符合。如许，我们获得了虚粒子存在并具有实在效应的尝试证据。
能量有点像款项：如果你有正的余额，便能够用分歧体例分派，但是按照本世纪初（即20世纪初――编者注）信赖的典范定律，你不答应透支。如许，这些典范定律解除了时候观光的任何能够性。但是，正如在前面几章描述的，以不肯定性道理为根本的量子定律已经超出了典范定律。量子定律更慷慨些，只要你总的余额是正的，你就答应从一个或两个账号透支。换言之，量子实际答应在一些处所的能量密度为负，只要它可由在其他处所的正的能量密度所赔偿，使得总能量保持为正的。量子实际答应负能量密度的一个例子是所谓的卡西米尔效应。正如我们在第七章看到的，乃至我们以为是“空虚的”空间也充满了虚的粒子和反粒子对，它们一起呈现相互分离，再返回一起，并且相互泯没。
如许，人们能够把这对粒子以为是在时空中沿着一个闭合圈环活动的伶仃粒子。当对子在时候中向前活动时（从它呈现的事件解缆达到它泯没的事件），它被称为粒子。但是，当粒子在时候中往回活动时（从对泯没的事件解缆达到它呈现的事件），能够说成反粒子在时候中向前活动。
信赖时序防卫有效的启事是，当时空被卷曲得能够观光到畴当年，在时空中的闭合圈环上活动的虚粒子，能够变成在时候进步的方向上以即是或者低于光速的速率活动的实粒子。因为这些粒子能够肆意多次地环绕着圈环活动，它们通过路途中的每一点很多次。如许，它们的能量被再三地计入，使能量密度变得非常大。这或许付与时空以正的曲率，因此不答应观光到畴昔。这些粒子会引发正的还是负的曲率，或者由某种虚粒子产生的曲率是否被别种粒子产生的抵消，仍然不清楚。如许，时候观光的能够性仍然未决。但是我不筹办为之打赌，我的敌手或许具有晓得将来的不公允的上风。